ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ УСКОРЕНИЯ БЫСТРЫХ ПРОТОНОВ И ИНИЦИИРОВАНИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ ${}^{\mathbf{11}}\mathbf{B}\boldsymbol{(p,3\boldsymbol{\alpha})}$ И ${}^{\mathbf{11}}\mathbf{B}\boldsymbol{(p,n)}^{\mathbf{11}}\mathbf{C}$ ПРИ ИНТЕНСИВНОСТЯХ ПИКОСЕКУНДНОГО ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В ДИАПАЗОНЕ $\boldsymbol{10^{18}{-}10^{19}}$ Вт/см ${}^{\mathbf{2}}$

Представлены результаты численного моделирования ускорения пучка протонов при сверхинтенсивном пикосекундном лазерном воздействии на алюминиевую мишень, дающие хорошее совпадение основных параметров пучка с экспериментальными данными в широком диапазоне интенсивностей падающего излучения от $I=10^{18}$ Вт/см ${}^{2}$ до $I=10^{19}$ Вт/см ${}^{2}$ при постоянной длительности лазерного импульса. Полученные параметры пучков протонов далее были использованы для расчета полного выхода $\alpha$ -частиц и нейтронов в результате протекания ядерных реакций ${}^{11}$ B( $p,3\alpha$ ) и ${}^{11}$ B( $p,n$ ) ${}^{11}$ C при воздействии пучков протонов на борсодержащие мишени. Показано, что количество $\alpha$ -частиц, покидающих мишень из бора и способных достичь трековых детекторов, составляет не более 5 $\%$ от полного выхода $\alpha$ -частиц, поскольку бóльшая их часть задерживается в толще мишени из-за ионизационных потерь. При этом сравнение полученных расчетных значений выхода $\alpha$ -частиц, попадающих на детекторы, с экспериментальными данными показывает их достаточно хорошее соответствие. Рассчитан полный выход нейтронов в реакции ${}^{11}$ B( $p,n$ ) ${}^{11}$ C и показано, что при интенсивности $I=10^{19}$ Вт/см ${}^{2}$ пикосекундного лазерного импульса он достигает величины $N_{n}=1.4\times 10^{8}$ , что составляет около 3 $\%$ от полного выхода $\alpha$ -частиц.