Воздействие неупорядоченных возмущений на энтропию неустойчивой системы

Обложка

Цитировать

Полный текст

Открытый доступ Открытый доступ
Доступ закрыт Доступ предоставлен
Доступ закрыт Доступ платный или только для подписчиков

Аннотация

Проведена оценка вклада неупорядоченных возмущений плотности, скорости и давления в парную энтропию неустойчивой системы, задающую направление ее эволюции. Неупорядоченные возмущения, возникающие в набегающем потоке посредством внешнего воздействия, рассчитаны путем численного интегрирования регулярных уравнений многомоментной гидродинамики, дополненных стохастическими составляющими. Расчет искажения парной энтропии системы за счет неупорядоченных возмущений выполнен в задаче обтекания покоящейся твердой сферы. Установлено, что неупорядоченные возмущения плотности, скорости и давления не оказывают какого-либо заметного влияния на параметры вихревой дорожки в следе за сферой.

Полный текст

Доступ закрыт

Об авторах

И. В. Лебедь

Институт прикладной механики Российской академии наук

Автор, ответственный за переписку.
Email: lebed-ivl@yandex.ru
Россия, Москва

Список литературы

  1. Лебедь И.В. // Хим. физика. 2014. Т. 33. № 4. С. 70.
  2. Kiselev A.Ph., Lebed V. // Chaos, Solitons, and Fractals. 2021. V. 142. № 110491.
  3. Лебедь И.В. // Хим. физика. 2024. Т. 43. № 9 . С. .
  4. Лебедь И.В. // Хим. физика. 1998. Т. 17. № 3. С. 25.
  5. Lebed I.V. The foundations of multimoment hydrodynamics. Part 1: ideas, methods and equations. N.-Y.: Nova Sci. Publ., 2018.
  6. Лебедь И.В. // Хим. физика. 1997. Т. 16. № 7. С. 72.
  7. Киселев А.Ф., Лебедь И.В. // Хим. физика. 2021. Т. 40. № 1. С. 79.
  8. Лебедь И.В. // Хим. физика. 2022. Т. 41. № 1. С. 77.
  9. Sakamoto H., Haniu H. // J. Fluid Mech. 1995. V. 287. P. 151.
  10. Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа. М.: Гостехтеоретиздат, 1957.
  11. Монин А.С., Яглом А.М. Статистическая гидромеханика. Ч. 1. М.: Наука, 1965
  12. Natarajan R., Acrivos A. // J. Fluid Mech. 1993. V. 254. P. 323.
  13. Hannemann K., Oertel Jr.H. // Ibid. 1989. V. 199. P. 55.
  14. Schuster H.G. Deterministic chaos. Weinheim: Physik Verlag, 1984.
  15. Tomboulides A.G., Orszag placecountry-regionS.A. // J. Fluid Mech. 2000. V. 416. P. 45.
  16. Ruelle D.,Takens F. // Commun. Math. Phys. 1971. V. 20. P. 167.
  17. Лебедь И.В. // Хим. физика. 2023. Т. 42. № 12. С. 86.
  18. Townsend A.A. The structure of turbulent shear flow. Cambridge University Press, 1956.
  19. Moffatt H.K. // J. Fluid Mech.1981. V. 106. P. 27.
  20. Лебедь И.В., Уманский С.Я. // Хим. физика. 2007. Т. 26. № 1. С. 65.
  21. Chomaz J.M., Bonneton P., Hopfinger E.J. // J. Fluid Mech. 1993. V. 234. P.1.
  22. Киселев А.Ф., Лебедь И.В. // Хим. физика. 2021. Т. 40. № 6. С. 80.
  23. Лебедь И.В. // Хим. физика. 2023. Т. 42. № 9. С. 83.
  24. Лебедь И.В. // Хим. физика. 2022. Т. 41. № 4. С. 81.

Дополнительные файлы

Доп. файлы
Действие
1. JATS XML
Скачать
2. Рис. 1. Поведение во времени парной энтропии, рассчитанной в пределах полусферического концентрического слоя H0 за вычетом пространственного полусегмента; ^r2 = 2.12, ^r3 = 1.0, Re = 400, ^t* = 6.99.

Скачать (17KB)
Метаданные
3. Рис. 2. Полусферический концентрический слой H0: 1 ≤ ^r ≤ ^r2, p/2 ≤ q ≤ 0, 2p ≤ j ≤ 0; полусферический концентрический слой H1: 1 ≤ ^r ≤ ^r1, p/2 ≤ q ≤ 0, 2p ≤ j ≤ 0; полусферический концентрический слой H2: ^r1 ≤ ^r ≤ ^r2, p/2 ≤ q ≤ 0, 2p ≤ j ≤ 0; cos a = 0.886.

Скачать (21KB)
Метаданные
4. Рис. 3. Поведение во времени производной парной энтропии, при Re = 400. Функция ∂^Sp(0(0,2))(t)/∂t, рассчитанная по решению Sol0 в пределах полусферического концентрического слоя H0 за вычетом пространственного полусегмента, представлена кривой 1; ^r2 = 2.12, ^r3 = 1.0. Сумма двух функций, ^Sp(0(1,2))(t) и ^Sp(1(2,2))(t), представлена кривой 2. Составляющая ^Sp(0(1,2))(t) рассчитана по решению Sol0 в пределах полусферического концентрического слоя H1, ^r1 = 1.571; составляющая ^Sp(1(2,2))(t) рассчитана по решению Sol1 в пределах области существования решения, расположенной на внешней границе полусферического концентрического слоя H1. Время перестроения ^t1 = 6.9857, t = (Re a/(2U0))^t.

Скачать (21KB)
Метаданные
5. Рис. 4. Поведение во времени обратной парной энтропии, рассчитанной по решению Sol0, Re = 400. Функция ^S~ p*(0(1,)2)(t*), рассчитанная в пределах полусферического концентрического слоя H1, представлена кривой 1; ^r1 = 1.571. Функция ^S~ p*(0(0,)2)(t*), рассчитанная в пределах полусферического концентрического слоя H0 за вычетом пространственного полусегмента, представлена кривой 2; ^r2 = 2.12, ^r3 = 1.0. Функция ^S~ p*(0(1–,2)2)(t*), рассчитанная в пределах полусферического концентрического слоя с перемещающейся внешней границей ^r1(t), представлена кривой 3. Время перестроения ^t1 = 6.9857, время отделения ^t1 = T = 6.99, t * = = (Re a/(2U0))^t *.

Скачать (27KB)
Метаданные

© Российская академия наук, 2024